爱华网十、黑体辐射定律的建立及普朗克常量的发现
普朗克常量是表示量子物理特征的基本常量，它的发现是物理学史上一次重大革命的开始。可以说物理科学的新时代是随着普朗克常量的发现而开始的。有了普朗克常量才有人们对微观世界进一步的认识，并且在此基础上建立起一个完整的量子理论体系，成为现代物理学的重要组成部分。普朗克常量是普朗克在建立黑体辐射定律中发现的。
本文的主要任务是探索在这一发现中普朗克的思想发展过程。他的科学发现是在什么背景下产生的？他受到了哪些事情的启发？他的研究具有什么特色？他又经历了哪些艰难曲折才走上量子论道路的？
(一)黑体辐射的经验定律
在19世纪开始的时候，天文学家赫谢耳(F.W.Herschel，1739—1822)发现了红外辐射的热效应。[1]他在实验中用灵敏温度计测试太阳光谱各部分的热效应，结果发现在红外光谱以外的区域温度升得最高，他认为在可见的红光之外还有不可见的辐射，这就是通常所指的热辐射。以后物理学家们对于热物体发射的辐射感到有兴趣，为了研究谱线的可见光部分，使用了照像的方法，对于红外区域即热辐射部分用热电偶测量。[2]
在实验发现的基础上，理论研究也活跃起来了，总结实验发现的经验规律也就相继地提出来了。1859年德国物理学家基尔霍夫(G.R.Kirchhoff，1824—1887)得到如下结论：“在相同的温度下同一波长的辐射本领与吸收系数之比对于所有物体都是相同的，是一个取决于波长和温度的函数。”如果这一函数用φ(λ，T)表示，物体的辐射本领，即从物体表面单位面积上所发射的波长在λ附近的单位波长间隔的辐射功率用e(λ，T)表示，物体的吸收系数，即物体在波长λ和λ+dλ范围内吸收的能量与入射能量的比率用a(λ，T)表示，则当物体处在辐射平衡时有
当物体的吸收系数a=1时，φ(λ、T)就是该物体的辐射本领。在1860年，基尔霍夫把a=1的理想物体定义为“绝对黑体”，这种黑体在任何情况下能够吸收射在它上面的一切热辐射，所以对绝对黑体的研究成为寻找基尔霍夫函数φ(λ，T)的关键。[3]
1864年，英国物理学家丁铎尔用加热空腔充作黑体测定了单位表面积、单位时间内黑体辐射的总能量与黑体温度的关系。1879年德国物理学家斯特藩(Josephstefan，1835—1893)从丁铎尔和法国物理学家所作的测量中导出，黑体单位表面积在单位时间内发出的热辐射总能量W，与它的绝对温度T的四次方成正比，即
W=σT4[3]
式中σ为“斯特藩-玻耳兹曼常量”。但是，斯特藩-玻耳兹曼定律只反映了总的辐射能与温度的关系，不能反映辐射能随波长的分布。1881年，美国物理学家兰利(S.P.Langley，1834—1906)发明了测辐射仪，用极细薄的铂丝作为惠斯通电桥的两臂，用灵敏电流计检测，可测出1×10-3℃的温度变化，大大提高了热辐射能量的测量精度。[2]他虽然没有得到精确的分布定律，却已发现分布曲线并不对称，而且最大能量随温度升高而向短波方向移动。1893年，德国物理学家维恩(Wilhelm Wien，1864—1928)由电磁理论和热力学理论得到了维恩位移定律
λmT=常量
此式表明辐射中能量最强的波长λm与黑体的温度成反比。
19世纪末叶，人们对热辐射的规律性，尤其是对黑体辐射能量按波长分布的函数的研究产生了浓厚的兴趣。这是因为那时城市照明提到日程上来了，人们探求新的光源，寻找最有效的发光方式。由于对星体表面测温和工业上高温测量的需要，有必要对辐射能量按波长分布的函数曲线与温度的关系进行详尽的研究。在承认光是电磁波后，人们开始系统地探索这些波的全部频谱，发现完全新的辐射形式。由于欧洲和美国日益增长的工业发展的需要，促进了测量热辐射技术的发展，一些特殊的国家研究机构和实验室也应运而生。在这些研究机构中首推柏林的物理技术研究所，它在1887年成立时得到了西门子电力公司的创立者的资助，在19世纪快结束的时候，为了提供涉及黑体辐射能量分布的基本数据，在这个研究所里发展起来了各种各样精确测量热辐射的实验方法。[1]
1895年，德国物理学家卢默尔(OttoLummer，1860—1925)和维恩指出，由不透射任何辐射的器壁围住的带有一个小孔的空腔，它的热辐射性能等同于黑体，辐射空腔的实现为研究黑体辐射提供了重要手段。
在这期间，德国物理学家帕邢(Paschen，1865—1947)进一步发展了热辐射谱和光谱的测量技术，他测量了各种不同种类物质的热辐射谱，在他的领导下，杜宾根(Tubingen)大学成为了光谱学研究的重要基地。[1]在这些实验的基础上，1896年，帕邢确立了黑体辐射能量按波长分布的经验公式，即基尔霍夫函数的具体形式为
在这里c1和c2是常量，α为待定常量。在帕邢建立他的经验定律前不久，维恩在理论论证的基础上已达到同一结果。[1]
在探求辐射空腔中能量密度分布函数ρ(λ，T)的过程中，维恩作出了杰出的贡献。他从纯热力学理论出发建立了一个辐射能量随波长λ和温度T分布的维恩公式。它是由研究“平衡辐射的绝热膨胀”而获得的。首先考虑一个具有完全反射壁的球壳，其中放置一块黑体，在温度T达到平衡后将黑体取出，此时球壳中充满黑体辐射。然后设想辐射作绝热膨胀，即设想球壳以缓慢的匀速向外胀大，其温度自然也要发生变化，不过辐射的本质并不因此而改变，仍属黑体辐射。由于球壳壁运动必有多普勒效应产生，因而引起辐射的频率ν或波长λ的变化。通过简单的计算可知，波长与半径成正比；由热力学还可以证明λ与绝对温度T的乘积为一常量。由于发生了绝热膨胀，辐射能密度也要改变，即球壳中每单位体积的能量也要相应地改变。[4]可以证明对应于波长λ的辐射能密度ρ与波长的五次幂成反比。因此
或者以频率表示，可得
式中A和B是常量。
这就是维恩公式。1896年，维恩利用上述公式推得了明晰的分布函数ρ(λ、T)。在推导时，他假设黑体辐射的能量按频率分布，和同温度的理想气体分子的能量按麦克斯韦速度分布律的分布相类同。[4]于是推出
或者以频率表示，可得
由此看来，维恩定律与帕邢的经验定律是一致的，只要人们使ρ(λ、T)与基尔霍夫函数φ(λ，T)相等，对于帕邢的幂指数值取5，于是它就精确地重现了观察到的数据。
