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大气动力不稳定性
dynamic instability of atmosphere
大气的各种运动状态，可以看成是基本气流和各种不同尺度的扰动（波动）叠加的结果。叠加在纬向的带状基本气流(ū )上的扰动，有三种可能的变化：①随时间而增强（发展），按气象界的习惯，称为不稳定；②基本上保持原有的强度，即所谓稳定或中性；③随时间而衰减，即所谓阻尼。通常，称波的不稳定性为动力不稳定。扰动发展，必须供给能量，根据能源的不同，可将动力不稳定区分为正压不稳定和斜压不稳定两种。
正压不稳定 若视大气为，则基本气流只能有水平切变。假定基本气流(ū )主要在南北方向有切变，即ū =ū ()，在一定的条件下，这样具有南北切变的纬向气流中扰动可能是不稳定的。因为正压大气不能释放全势能，所以，引起扰动不稳定发展的能量，只能来自其平均动能（见）。具有这一特征的扰动的不稳定发展，称为正压不稳定。(1949)最早研究了行星波（即）的正压不稳定，得到了正压不稳定的必要条件：在流场内至少有一点满足
[78-01]其中β为罗斯比参数(见)。这一条件表明，只有在基本气流的流场中绝对涡度（见）有极大值或极小值时，扰动才有可能发展。
斜压不稳定 在中，引起动力不稳定的能量,主要来自基本气流的全势能,在扰动发展过程中全势能将转换成扰动的动能。这种扰动的不稳定发展，称为斜压不稳定。最早注意到斜压大气中行星波的动力不稳定的，是中国气象学家。后来美国科学家和气象学家E.T.伊迪对斜压不稳定进行了深入的研究，提出了比较符合实际情况的斜压不稳定理论。他们的理论结果表明，当行星波的波长大于临界波长时，波动将是不稳定的，而临界波长随着静力稳定程度（见）的增加而增加，在中纬度对流层的典型条件下，临界波长约为3000公里。此外，波动的增长率和大气的斜压性有关，斜压性愈强波动增强得愈快。
行星波的斜压不稳定对于了解的发展有很重要的意义，是近代中的一个重大发现。
参考书目郭晓岚讲授，朱伯承整理：《大气动力学》，江苏科学技术出版社，南京，1981。
刘式适
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